动态氮吸附孔径分布测试的原理和方法

许多超细粉体材料的表面是不光滑的，甚至专门设计成多孔的，而且孔的尺寸大小、形状、数量与它的某些性质有密切的关系，例如催化剂与吸附剂，因此，测定粉体材料表面的孔容、孔径分布具有重要的意义。国际上，一般把这些微孔按尺寸大小分为三类：孔径£2nm为微孔，孔径=2~50nm为中孔，孔径³50nm为大�?其中中孔具有最普遍的意义、�/span>

用氮吸附法测定孔径分布是比较成熟而广泛采用的方法，它是用氮吸附法测定BET比表面的一种延伸，都是利用氮气的等温吸附特性曲线：在液氮温度下，氮气在固体表面的吸附量取决于氮气的相对压力（P/P₀），P为氮气分压，P₀为液氮温度下氮气的饱和蒸汽压；当P/P₀�?.05~0.35范围内时，吸附量与（P/P₀）符合BET方程，这是氮吸附法测定粉体材料比表面积的依据；当P/P₀³0.4时，由于产生毛细凝聚现象，即氮气开始在微孔中凝聚，通过实验和理论分析，可以测定孔容、孔径分布。所谓孔容、孔径分布是指不同孔径孔的容积随孔径尺寸的变化率、�/span>

所谓毛细凝聚现象是指，在一个毛细孔中，若能因吸附作用形成一个凹形的液面，与该液面成平衡的蒸汽压力P必小于同一温度下平液面的饱和蒸汽压力P₀，当毛细孔直径越小时，凹液面的曲率半径越小，与其相平衡的蒸汽压力越低，换句话说，当毛细孔直径越小时，可在较低的P/P₀压力下，在孔中形成凝聚液，但随着孔尺寸增加，只有在高一些的P/P₀压力下形成凝聚液，显而易见，由于毛细凝聚现象的发生，将使得样品表面的吸附量急剧增加，因为有一部分气体被吸附进入微孔中并成液态，当固体表面全部孔中都被液态吸附质充满时，吸附量达到最大，而且相对压力P/P₀也达到最大�?。相反的过程也是一样的，当吸附量达到最大（饱和）的固体样品，降低其相对压力时，首先大孔中的凝聚液被脱附出来，随着压力的逐渐降低，由大到小的孔中的凝聚液分别被脱附出来、�/span>

设定粉体表面的毛细孔是圆柱形管状，把所有微孔按直径大小分为若干孔区，这些孔区按大到小的顺序排列，不同直径的孔产生毛细凝聚的压力条件不同，在脱附过程中相对压力从最高值（P₀）向下降低时，先是大孔后再是小孔中的凝聚液逐一脱附出来，显然可以产生凝聚现象或从凝聚态脱附出来的孔的尺寸和吸附质的压力有一定的对应关系，凯尔文方程给出了这个关系：

r_k= -0.414 log(P/P₀)……………………………………�?1)

r_K叫凯尔文半径，它完全取决于相对压力P/P₀，即在某一P/P₀下，开始产生凝聚现象的孔的半径，同时可以理解为当压力低于这一值时，半径为r_K的孔中的凝聚液将气化并脱附出来、�/span>

进一步的分析表明，在发生凝聚现象之前，在毛细管臂上已经有了一层氮的吸附膜，其厚度（t）也与相对压�?P/P₀)相关，赫尔赛方程给出了这种关系：

t = 0.354[-5/ln(P/P₀)]^1/3……………………………………�?2)

与P/P₀相对应的开始产生凝聚现象的孔的实际尺寸（r_p）应修正为：

r_p= r_k+ t ………………………………………………� (3)

显然，由凯尔文半径决定的凝聚液的体积是不包括原表面t厚度吸附层的孔心的体积，r_K是不包括t的孔心的半径，因此以下把r_k表示为r_c,下标c代表“心”、�/span>

现在来分析不同孔径的孔中脱附出的氮气量，最终目的是反过来从脱附氮气量反推出这种尺寸孔的容积、�/span>

第一步，氮气压力从P₀开始，下降到P₁,这时尺寸从r_C0到r_C1孔的孔心凝聚液被脱附出来，设这一孔区的平均孔径为_C1,那么该孔区的孔心容积（V_C1�?实际孔容积（V_P1）及孔的表面积（S_P1）可分别由下式求得：

V_C1=p_C1²L₁………………………………………………�?5)

V_p1=p_p1²L₁………………………………………………�?6)

S_p1= 2p_C1L1……………………………………………�?7)

上三式中L₁为孔的总长度，r_C1、r_p1可通过凯尔文方�?1)和赫尔赛方程(2)得出。用(6)除以(5)�?7)除以(6)后，第一孔区的孔的容积和表面积为９�/span>

V_P1=＇�span style="position: relative; top: 2pt">_P1/_C1（�sup>2. V_C1…………………………………………（8（�/span>

S_P1= 2 V_P1/_P1………………………………………………�?/span>�?（�/span>

�?）式和（9）式表明，只要通过实验求得，压力从P₀降至P₁时，样品脱附出来的氮气量,再把这个气体氮换算为液态氮的体积V_c1,便可求得尺寸为r₀到r₁的孔的容积及其表面积、�/span>

第二步，把氮气分压由P₁降至P₂，这时脱附出来的氮气包括了两个部刅�第一部分是r_p1到r_p2孔区的孔心中脱附出来的氮气，第二部分是上一孔区（r_p0~r_p1）的孔中残留的吸附层中的氮气由于层厚的减�?△t₂=t₁-t₂）所脱附出来的氮气，因此第二孔区中脱附出来的氮气体积V_C2、孔体积（V_P2）和孔面积（S_g2）为�?nbsp;

V_C2=p_C2²L₂+ S_p1△t₂……………………………………�?10)

V_p2=p_p2²L₂…………………………………………�?11)

S_p2= 2p_C2L1…………………………………………�?12)

同样经过简单处理后,第二孔区的孔容积和比表面积为９�/span>

V_P2=＇�span style="position: relative; top: 2pt">_p2/_C2（�sup>2[V_C2- S_P1△t₂] …………………………�?13)

S_P2=2V_P2/_p2………………………………………�?14)

上式�?3）中皃�/span>V_C2是压力由P₁变为P₂后，固体表面脱附出的氮气并折算成液体的体积、�/span>

以此类推，第i个孔区即r_{p（i-1（�/sub>}~r_pi时，该孔区的孔容积△V_pi及表面积△S_pi为：

△V_pi= ＇�span style="position: relative; top: 2pt">_pi/_ci（�sup>2[△V_ci-2△t_i△V_pj/_pj] ………�?15)

△S_pi= 2△V_pi/_pi………………………………………�?16)

公式�?5）的物理意义是很清楚的，△V_pi是第i个孔区，即孔半径� r_{p（i-1（�/sub>到rpi之间的孔的容积，Vci是相对压力从P（i-1（�/sub>降至Pi时固体表面脱附出来的氮气量并折算成液氮的体积，从气体氮折算为液体氮的公式如下９�/span>}

V_涱�/span>= 1.547×10^-3V_{氓�/sub>…………………………………………（17（�/span>}

最后一项是大于r_pi的孔中由△t_i引起的脱附氮气，它不属于第i孔区中脱出来的氮气，需从V_ci中扣除；＇�span style="position: relative; top: 2pt">_pi/_ci（�sup>2是一个系数，它把半径丹�span style="position: relative; top: 2pt">_c的孔体积转换戏�span style="position: relative; top: 2pt">_p的孔体积。当孔径很小时，由△t引起的气体脱附量不能近似成一个平面，应对此项加以适当校正，这就是常用的DJH方法、�/span>

基于以上的理论分析，用氮吸附法测定孔径分布的实验及计算方法迎刃而解。首先，设计若干实验的P/P₀�?即分成若干孔�?，根据P/P₀，所有计算所需的参数均可通过如下相关公式求出,并组成第一个”计算参数表”。表中所用的公式再分列于下：

r_ci= r_ki= -0.414 / log(P/P₀)_i(凯尔文方�?

t_i= 0.354[-5 / ln(P/P₀)_i]^1/3(赫尔赛方�?

r_pi= r_ci+ t_i

_pi= 1/2 (r_{p（i-1（�/span>}+ r_pi)

_ci= 1/2 (r_{c（i-1（�/span>}+ r_ci)

△t_i= t_(i-1)-t_i

R_i= (_pi/_ci)²