大塚电子量子效率测量系统　QE-2000/2100_报价-大塚电子（苏州）有限公司

� LED、有机EL用荧光体的量子効率（量子收率）测野�br/>� 膜状样品的透过荧光・反射荧光的量子効率（量子收率）测量
-　非接触式荧光粉用荧光体样品等
� 量子Dot、荧光探头、生体领域、包接化合物等的荧光测量
� 色素敏化型太阳电池的量子効率（量子收率）测量
� 络化物化合物的测野�br/>

精度高的理由

1.积分半球的理想的光学糺�/p>

QE-2000搭载了积分半球。积分半球与积分球（全球）相比，有以下特炸�br/>� 可将非发光部分（手柄等）隔离在外部，有效控制了自我吸收，实现了理想的光学系、�br/>� 通过镜子可将同一测量点的发光强度增加�?倍，测量的感光度奼�br/>� 轻松装卸样品测量用cell、划伤积分球内部的风险小

2.根据再激励荧光補正功能，观察”真正德物性值“�/p>

包括再激励荧光发光状态下，不仅不能观察材料本身的物性，也不能观测到包含装置的特性，无法求出真正的物性值。QE-2000通过利用积分半球的再激励荧光補正的特点，可简单的测量出真正的物性值，且精度高、�/p>

3.通过低迷光多通道分光检出器，降低紫外区域的迷光

以往的检出器（多色仪），因检测出的紫外区域的迷光很高，可以说不适合量子効率（量子收率）的测量。大塚电子开发出了去除迷光的技术，这个问题也得以解决。搭载在QE-2000上的多通道分光检出器，与本公司以往的产品相比，迷光量约1/5，即使在紫外区域，测量的精度也非常高、�/p>

规格式样

	降低杂散光的多通道分光光谱�?/p>
波长范围	250nm ~ 800nm (视光谱仪规格)
光谱仪分光元仵�/strong>	全息成像光柵 F=3 f=135 mm
波长精度	±0.3 nm
感光元件	电子冷卻型CCD影像感测�?/p>
感光元件解析能力	1.2nm / pixel
受光光纤	石英制光纤、外层技术包覆、固定口径�?2 mm
	激发光源系绞�/p>
激发光源套仵�/strong>	150W Xe� + 分光光柵
激发波长范図�/strong>	250nm ~ 700nm
波长扫描方式	Sine Bar正弦桿方弎�/p>
	其它
积分半球设备 (HalfMoon)	φ150 mm
	电源
功率	700VA
AC输入	100V　±10%　50 / 60Hz

Option
� 自动取样�?br/>� 样品支架
①粉体测量用　SUS304制、有石英盖子
②膜测量用　透过测量用样品支枵�/p>

软件

直观明了、使用方便的专业软件。组装好样品测量用cell便可轻松测量量子効率（量子收率）、激励光谱等、�/p>

测量侊�/p>

粉体样品的测野�/p>

BAM的复数激励的测量侊�/p>

激励波长变化，量子効率（量子收率）也会随之变化。下图中显示的时BAM（粉体）的量子効率（量子收率）及反射率的激励波长依赖性。（BAM＝BaMgAl10O17:Eu� � 蓝色（左边的scale）：再激励補正后的内部量子効率（内部量子收率� � 红色（右边的scale）：各激励波长中的反射率根据此图，如是BAM的情况时，激励光越接近可视区域，收率越低。也就是反射率变大、�/p>

溶液样品的测野�/p>

荧光素的激励光谱测野�/p>

激励光谱表示的是在哪段激励波长中，荧光強度是**的光谱。右图，表示的是荧光素的激励光谱（蓝色）和荧光強度**的激励波长（493nm）时的荧光光谱（绿色）、�/p>

荧光素的内部量子効率（内部量子收率）测量

激励波�?93nm中的荧光素溶液的荧光光谱（含激励光）如右图所示。内部量子効率（内部量子收率）可得出�?.903（浓�?.43 x 10-6mol/L）、文献�?.921）同等的值� 1� G. Weber and F. W. J. Teale, Trans Faraday Soc 53, 646(1957)

量子Dot的内部量子効率（内部量子收率）测野�/p>

量子Dot通过改变组成和内部构造，调整光学的特性的材料而被关注。量子Dot的激励光谱和、激励波�?70nm时的荧光光谱见下图、�/p>

QE-2100

测量部、检出部、光源部是独立的，除了标准功能，还可根据用途扩展功胼�/span>

量子効率测光系统（分离型）　QE-2100

特　炸�/p>

� 通过温度控制功能�?0�?00℃），可测量子効率（量子收率）的温度依赖�?br/>� 根据用途构筑光学系，对应各类样�?br/>� 全光束测量检测光、也可用于配光测野�br/>� 其他的波长范围内可更改检出器
� 可对应紫外到近红外的宽频�?00�?600nm）仕栶�/p>

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