介质损耗及介电常数测试�?参数-价格-中国粉体罐�/title>

电极类型	真空内电极之间静电容＋�span>pF	在某一边缘的杂散电场修正值，pF
带防护环的圆盘形电极９�/span> 不带防护环的圆盘形电极：电极直径=样本直径９�/span>		其中
小于样本的等效电极：		其中９�/span>=样本允许发生钝态的近似值，同时a< 、�/span>
不等效电极：		其中９�/span>=样本允许发生钝态的近似值，同时a< 、�/span>
带保护环的圆柱形电极９�/span>
不带保护环的圆柱形电极：		其中９�/span>=样本允许发生钝态的近似值、�/span>

^A保护间隙的修正值见附录X2、�/span>

6.5边缘，接地和间隙修正—–�/span>�?/span>1给出的边缘电容计算公式是以发表的论文＇�/span>4）为基础的经验公式（�?/span>8.5）。它们采用皮法拉/厘米周长来表示，因此它们与电极形状无关。目前意识到它们在尺寸上是不准确的，但是它们与其它被提议的公式相比，其更加接近真实的边缘电容。接地电容不能通过目前已知的任何公式来进行计算。当必须对包含接地电容的电容进行测量时，建议使用特殊工装来经验测定该电容值。在两终端装置测量的电容和由样本电容率和尺寸计算的电容之间的差值即为接地电容和边缘电容的相加值。边缘电容可采用�?/span>1的某一公式来进行计算。只要保持导线和电极的物理布置，接地电容将保持为恒定的，同时经验测定值可用于修正随后的电容测量值。一个受保护电极的有效面积大于其实际面积，两者差值大约为1/2的保护间隙面积（5�?�?8）。因此，圆形电极直径，矩形电极每个尺寸或圆柱形电极长度将以该间隙宽度进行递增。当间隙宽度g与样本厚�?/span>t的比值相当大时，受保护电极有效尺寸增加值稍微小于间隙宽度。该案例计算详情见附彔�/span>X2所述、�/span>

�?/span>2非接触式电极的电容率和耗散因子的计箖�/span>

电容�	耗散因子	符号标识
空气中的测微计电�?/span>（带保护环）９�/span> 或者，如果t_o调节到一个新倻�span>t_o'，则		△C=当嵌入样本（+当电容增大时）时的电容变化， C₁=样本固定时的电容＋�/span> △D=当嵌入样本时的耗散因子*值， D_c=样本固定时的耗散因子＋�/span> D_f=液体耗散因子＋�/span> t_o=平行板间距，mm＋�/span> t=样本平均厚度＋�/span>mm＋�/span> M=t_o/t-1＋�/span> C_f=只有液体皃�/span>K_f'Cv电容＋�/span> ��o=真空电容率（0.0088542pF/mm）， A=电极面积＋�/span>mm2（如果两个电极不等效，则该值较小）＋�/span> K_f'=在试验温度时的液体电容率（对亍�/span>23ℂ�/span>＋�/span>50%RH的空气，该倻�/span>=1.00066）， C_v=被考虑区域的真空电容（��_oA/t_o，pF（�/span>＋�/span> d_o=内侧电极外径＋�/span> d₁=样本内径＋�/span> d₂=样本外径＋�/span> d₃=外侧电极内径＋�/span> g=保护间隙＋�/span>mm d_{1�?戕�/span>3}=直径＋�/span>mm（见草图（�/span> C_v=真空电容 B=1-2��（见附录X2.1.3（�/span> (注释９�/span>ALSO排出亅�/span>B之后皃�/span>^////(两处)和附彔�/span>X2的引用脚�?/span>)、�/span> Ce=边缘电容 ln=自然对数 K_x'=样本电容率（�?/span>1计算得出的近似值） p=（低电压）电极测量周长，mm I=（低电压）电极测量长度，mm 注：在这些公式中＋�span>C咋�/span>D为电池性能值，电池具有电位以能从测量回路（当使用平行置换时）的读数中进行要求的计算。参考注3、�/span> 注：在两种液体方法的公式中，下表1咋�/span>2分别是指**种和第二种液体、�/span> 注：两种液体公式皃�span>C值为等效的系列值、�/span> A2=样本浸入液体中时受保护电极的有效面积=(d+B_g)²��/4（保护间隙修正见附录X2）、�/span>
平面电极–�/span>液体置换９�/span>
当样本的耗散因子小于大约0.1时，可使用以下公式：

圆柱形电极（带保护环（�span>—–�/span>液体置换

两种液体方法—–�/span>平面电极（带保护环）

备注９�/span>

GUARD ELECTRODE：保护电极；

GUARDED ELECTRODE：受保护电极：�/span>

GUARD GAP：保护间隙；

UNGUARDED ELECTRODE：无保护电极、�/span>

国�/span>7受保护平行板电极之间的通量纾�/span>

备注９�/span>

Guard Electrode：保护电极；

Unguarded Electrode：无保护电极、�/span>

国�/span>8固体用三终端电池

7.电极系统⁷

7.1接触式电�?/span>—–�/span>某一样本与其自带电极（电极材料为以下所列材料之一）一起供应是可以接受的，对于两终端测量，电极应延伸到样本边缘或小于样本。在后一种场合，两种电极在规格上等效或不等效是可以接受的。如果电极尺寸等效，但是小于样本，样本边缘必须越过电极延伸至尐�/span>2倍的样本厚度。这三个电极规格的选择将取决于电极应用的方便性，同时取决于所采用的测量类型。在电极延伸到样本边缘的场合，边缘修正值（见表1）是*小的，而对于不等效电极，边缘修正值是**的。当电极延伸到样本边缘，这些边缘必须是锐利的。如果根本是使用附着的电极，当采用一�?/span>测微计电极系绞�/span>时，必须使用这类电极。当等效规格电极小于所用样本时，难于将它们置于中心，除非样本是半透明的或者采用了一种对准工装。对于三终端测量，保护电极宽度应至少为两倍的样本厚度＇�/span>6�?）。间隙宽度应尽可能小（可以为0.5mm）。对于在较高频率下的耗散因子测量，该类型电极可能不满足要求，因为其串联电阻。使�?/span>测微计电极来进行测量、�/span>

7.2电极材料９�/span>

7.2.1金属箔片—–�/span>厚度丹�/span>0.0075~0.025mm且涂�?小量精制凡士林，硅脂，硅油或其它合适低损耗粘合剂的铅或锡箔片通常用于作为电极材料。铝箔片也已经被使用，但是不建议使用，因为其具有刚性以及由于氧化的表面导致高接触电阻的可能性。铅箔片也可能因为其刚性而产生问题。在足够平滑压力下应用这些电极，以排除所有的皱纹，同时过量的粘合剂可以在箔片边缘上工作。一个非常有效的方法是使用一个窄辊，同时沿着表面向外滚压，直到在箔片上没有可见的标记。通过小心处理，粘合剂膜可以减小至0.0025mm。该膜层与样本串联相连，这将总是导致测量的电容率太低，同时耗散因子有可能太高。对于厚度小亍�/span>0.125mm的样本，这些误差通常变得非常大。对于这类薄样本，只有当膜层耗散因子几乎与样本耗散因子相同时，该耗散因子误差才是可以忽略的。当电极将延伸到边缘，则制造的电极应大于样本，然后切成带小型细磨刀片的边缘。受保护电极和保护电极可采用一个电极制造而成，该电极包含整个表面，通过配有一个窄切割边缘的圆规方式来裁剪一条窄带（可以丹�/span>0.5mm）来制备电极、�/span>

⁷电极系统补充信息可在研究报告RR:D09-1037中找到，该研究报告可仍�/span>ASTM总部获得、�/span>

7.2.2导电涂料—–�/span>某些类型的高导电银涂料，不管是空气干燥还是低温烘烤型类型，都可以从商业渠道获得以作为电极材料使用。它们要有足够的气孔来允许湿分的扩散，从而允许试验样本在电极涂覆之后进行调节。这对于研究湿度影响特别有用。涂料具有应用之后不准备立即使用的缺点。它通常要求整夜空气干燥或低温烘烤，以去除任何溶剂痕迹，因为溶剂痕迹可能增大电容率和耗散因子。当刷涂涂料时，通常不容易获得明确定义的的电极区域，但是通过喷涂涂料以及采用外夹装或压力敏感面罩，可以克服这种局限性。银涂料电极电导率通常足够低，从而在较高频率时产生问题。涂料溶剂不�?*性影响样本是非常重要的、�/span>

7.2.3烧银—–�/span>烧银电极只适用于玻璃和其它可以承受大约350ℂ�/span>的燃烧温度而不会发生变化的陶瓷。它的高电导率使得电极材料适用于低损耗材料，例如熔融石英，甚至在**频率下，其某一粗糙表面的能力使得其适合用于作为高电容率材料，例如钛酸盐、�/span>

7.2.4喷涂金属—–�/span>采用一个喷枪涂覆的低熔点金属提供了一层海绵状膜层，该膜层可用于作为电极材料，由于其粒状结构，因此大体上具有与导电涂料相同的电学电导率和相同的湿分孔隙率。合适的面罩必须使用以获得尖锐的边缘。它容易满足某一粗糙的表面，例如布，但是在薄膜上不能渗透极其小的孔，同时不会产生短路。其在某些表面上的附着性是非常差的，特别是暴露在高湿度或水浸泡之后。导电涂料的优点是没有溶剂的影响，以及在涂覆之后可立刻准备就绪使用、�/span>

7.2.5蒸发金属—–�/span>作为一种电极材料使用的蒸发金属可能具有不适当的电导率，尤其其极其薄，同时必须采用电镀铜或薄板金属作为底漆。其附着性是适当的，同时其自身具有足够的湿分气孔。在蒸发金属时，使用一种真空系统的必要性是不利的、�/span>

7.2.6液态金屝�/span>—–�/span>使用汞电极时，在水银池上浮动样本，同时使用带尖锐边缘的限制环来拦住受保护和保护电极中的汞，如国�/span>9所示。当必须测试相当数量的样本时，一种更方便的装置是试验方法D1082中图4所示的试验工装。由于汞蒸气具有毒性，尤其是在高温下，可能存在一些健康危险，因此在使用期间应采取合适的预防措施。在测量薄膜形式的低损耗材料时，例如云母片剥离，汞污染可能引入相当大的误差，这通常将有必要使用干净的汞进行每一次试验。伍德合金或其它低熔点合金可采用类似方式来使用，以在某种程度上降低健康危险、�/span>

7.2.6.1警告—–�/span>长期认为汞金属蒸汽中毒是工业中的一种危险。暴露极限由政府机构进行设置，同时通常以美国政府工业卫生学者会�?/span>⁸提出的建议为基础。破碎的温度计，气压计和其它使用汞的仪器所溢出的汞浓度可能轻易地超过这些暴露极限。汞作为一种高表面张力和非常重的液体，其将分散成小液滴，同时渗透进入地板中的裂纹和裂缝。这种暴露面积的增加显著增大了在空气中的汞蒸气浓度。任何时候发生溢出时，建议使用商�?/span>泄漏应急工具包。汞蒸气浓度容易采用商用嗅探器进行监测。在汞暴露于大气的区域，在作业周围定期进行现场检查。溢出之后进行彻底地检查、�/span>

备注９�/span>

Specimen：样本；Mercury：汞

国�/span>9带汞电极的受保护样本

7.2.7刚性金屝�/span>—–�/span>对于光滑，比较厚或者稍微压缩的样本，有时可以使用高压下的刚性电极，特别是对于常规作业。目前已发现直径丹�/span>10mm的电极在18.0MPa压力下课有助于塑料材料的测量，甚至材料可以薄臲�/span>0.025mm。直径为50mm的电极在压力下也已经被成功用于较厚的材料。然而，当使用实心电极时，很难避免一层空气膜，同时随着被测材料电容率增大以及其厚度减小，该膜层的影响变得更大。在施加压力之后，样本尺寸将可能继续发生变化，变化时长达�?/span>24小时、�/span>

7.2.8氳�/span>—–�/span>当在低频率（大约达到1000Hz）进行测量时，下水可作为绝缘电线和电缆测量用的一个电极。操作必须小心，以确保在样本末端的电泄漏可以忽略不计、�/span>

7.3非接触式电极９�/span>

7.3.1固定电极—–�/span>在不将电极嵌入预制电极系统（电极系统在样本的一侧或两侧存在一条故意的空气间隙）前提下，可以测量具有足够低表面电导率的样本。刚性装配电极系统，确保其包含一个保护电极。为获得相同的精度，如果使用直接接触电极，要求对电极间距和样本厚度进行更精确的测定。然而，如果电极系统充满某一种液体，则可能消除这些局限性（�?/span>7.3.3）、�/span>

⁸美国政府卫生学者会议，Building D-7� 6500 GlenwayAve.� Cincinnati� OH 45211.

7.3.2测微计电�?/span>—–�span>国�/span>10所示的测微计电极系绞�/span>已开发用于（8）排除在高频率下连接导线和测量电容器的串联电感和电阻导致的误差。内置的微调电容器也提供用于电纳变化方法。同时不管试验样本是否在电路之内还是之外，都能保持这些电感和电阻都是相对恒定的。那些尺寸与电极相同或者小于电极尺寸的样本夹紧在电极之间。除非样本表面重叠或磨得非常平，在放入电极系统之前，金属箔片或其等效物必须应用到样本上。如果应用电极，它们也必须是光滑和平直的。在移除样本之后，通过移动测微计电�?/span>让其更近的靠在一起，电极系统可制成具有相同电容。当测微计电极系绞�/span>小心校准电容变化时，其应用排除了边缘电容，接地电容和连接电容的修正值。在这一方面，在整个频率范围上使用电极系统是有好处的。一个缺点是电容校准没有传统多层可变电容器的电容校准那么精确，同时还不能直接读数。在频率小于1MHz时，当导线的串联电感和电阻的影响可以忽略不计时，测微计电极的电容校准可以采用一个标准电容器的电容校准来替代，该标准电容器可与测微计电极系统并联或者位于电桥的电容臂附近。样本之内和之外的电容变化可以该电容器形式来进行测量。某一测微计电极系绞�/span>的小误差来源是电极系统校准时包含的电极边缘电容，当存在与电极直径相同的电介质时，该边缘电容将发生稍微变化。在实际中，可让样本直径比电极直径小2倍的样本厚度＇�/span>3），则可以排除该误差。当没有电极附着在样本上时，表面电导率可能导致低损耗材料耗散因子测量产生严重的误差。当测量用电桥具有一个保护电路时，则使用受保抣�/span>测微计电极将是有利的。边缘现象等的影响几乎可以完全排除。当电极和固定架都制备得非常好时，则没有必要进行电容校准，因为电容可由电极间距和直径计算得出。然而测微计将要求进行校准。当使用受保护测微计电极时，在样本上使用电极将是不可行的，除非样本直径小于受保护电极、�/span>

备注９�/span>

Micrometer Screw：测微计螺钉：�span>Bellows：风箱；Grounded Electrode：接地电极；

Specimen：样本；Vernier Capacitor：微型电容器：�span>High Electrode：高电极：�/span>

Grounded Terminals：接地终�?/span>

国�/span>10测微讠�/span>-电极系统

7.3.3液体置换方法—–�/span>当浸泡介质为一种液体，同时没有使用保护时，�?*平行板系统结构，以使得绝缘高电位板可以在两个平行低电位或接地板之间平行和等距离进行固定，其中接地板用试验池的相对内壁设计成容纳液体。该结构使得电极系统基本为自我屏蔽，但是通常要求双份试验样本。液体的精确温度测量必须作出规定＇�/span>9�?0）。试验池应为镀黄铜和金结构。高电位电极应可以移动来进行清洗。面必须接近为光学平面，同时尽可能平行。在�?MHz频率下测量用合适液体池见试验方泔�/span>D1531的图4所示。该试验池的尺寸变化是有必要的，以提供用于不同厚度或尺寸的薄板样本测试，但是这种变化应不能让充满标准液体的试验池电容降低到小亍�/span>100pF.。在1~�?/span>50MHz频率下进行测量时，试验池尺寸必须大大地减小，同时导线必须尽可能短且直。当�?/span>50MHz频率下进行测量时，带液体的试验池电容应不超过30戕�/span>40pF。受保护平行板电极优点是单个样本可以进行完全准确地测量。另外液体电容率的先前知识不作要求，因此其可以直接测量得出（11）。如果试验池结构带一�?/span>测微计电极，厚度差异很大的样本可以进行完全准确地测量，因为电极可以调节至某一只比样本厚度稍微大一点的间距。如果液体电容率接近样本电容率，样本厚度测定误差影响可以降至*小。在测量极其薄的膜层时，使用一种接近匹配液体和一种微米试验池，则将允许获得很高的准确度、�/span>

7.3.3.1如果在两种已知电容率的液体上进行足够的测量，则排除了样本厚度和电极间距测定的必要性（12�?3�?8）。本方法对任何频率范围都不作限制；然而，**限制液体浸泡方法用于液体耗散因子小于0.01（对于低损耗样本，**小于0.0001）的频率场合、�/span>

7.3.3.2当使用两种液体方法时，在样本相同样本进行测量是非常重要的，因为厚度将不总是在所有点都是相同的。为确保相同区域被测试两次，同时帮助薄膜的搬运，样本固定架是非常方便的。固定架可为一�?/span>V形件，其将能滑入电极池中的沟槽中。同时也有必要控制温�?小为0.1ℂ�/span>。这可以通过配备带冷却线圈的试验池来达到效果＇�/span>13）、�/span>

8.装置选择和电容和交流损耗测量方泔�/span>

8.1频率范围—–�/span>电容和交流损耗测量方法可分成三种：零值法，共振法和偏转法。任何特殊场合的某一方法选择将主要取决于工作频率。当频率范围为从小于1Hz直到几兆赫兹时，可以使用许多形式的电阻或电感比值臂电容桥。当频率低于1Hz时，要求采用特殊的方法和仪器。在500kHz~30MHz的较高频率下，可使用平行T形网络，因为它们采用了共振电路的一些特征。而当频率仍�/span>500kHz到几百兆赫兹时，可使用共振法。偏转法只能在从25�?/span>60Hz的电源线频率下使用，使用时采用商用指示仪表，此时可以很容易获得要求的较高电压、�/span>

8.2直接和替代方泔�/span>—–�/span>在任何直接法中，电容和交流损耗值采用该方法所用所有电路元件形式来表示，因此受到所有误差的影响。通过替代方法可以获得更加大的精度，在此方法中可采用连接和断开的未知电容器进行读数。在这些不能改变的电路元件中的误差通常可以排除；然而，仍然保留了连接误差（�?/span>4）、�/span>

8.3两终端和三终端测野�/span>—–�/span>两终端和三终端测量选择通常是在精度和便利性之间作出一个选择。在电介质样本上使用一个保护电极时，则几乎可排除边缘和接地电容的影响，妁�/span>6.2的解释。规定采用一个保护终端，则可排除电路元件引入的一些误差。在另一方面，补充的电流元件和护罩通常要求提供相当多的保护终端到测量设备上，这可能增加好几倍的调节次数来获得要求的*后结果。电阻比值臂电容桥用保护电路很少被用亍�/span>1MHz以上的频率。电导比值臂桥提供了一个保护终端，而不要求额外的电路或调节。平衋�/span>T形网络和共振电路不提供保护电路。在偏转方法中，可以仅仅通过额外护罩来提供一个保护。一个两终端测微计电极系绞�/span>的使用提供了许多三终端测量的优点，即几乎排除了边缘和接地电容的影响，但是可能增加观测或平衡调节的次数。其使用也可以排除在较高频率下连接导线的串联电感和电阻导致的误差，其可以在整个频率范围内使用，直至几百兆赫兹。当使用一个保护时，存在耗散因子测量值将小于真实值的可能性。这可能是由于在测量电路保护点和保护电极之间的任何点位置的保护电路的电阻导致的。这还可能来自高接触电阻，导线电阻，或者来自保护电极自身的高电阻。在极端场合，耗散因子将显示为负值。当没有保护的耗散因子高于由于表面泄漏导致的标准值时，该情况*可能存在。电容耦合到测量电极以及电阻耦合连接到保护点的任何点可成为困难的来源。常见保护电阻产生一个与C_hC_lR_g成比例的等效负值耗散因子，其�?/span>C_h咋�/span>C_l为电极保护电容，R_g为保护电阻（14）、�/span>

8.4液体置换方法—–�/span>液体置换方法使用时可以采用三终端或自屏蔽两终端试验池。采用三终端试验池，可能直接测定所用液体的电容率。自屏蔽两终端试验池提供了三终端试验池的许多优点，即几乎排除了边缘和接地电容的影响，同时还可以与没有规定一个保护的测量电路一起使用。如果其配有一个完整的测微计电极，在较高频率下连接导线的串联电导电容的影响将可以排除、�/span>

8.5精度—�?.1所列方法精密考虑了电容率测定精度丹�/span>��1%，而耗散因子测定精度丹�/span>��(5%+0.0005)。这些精度取决于至少三个因素：电容和耗散因子观测的精度，所用电极布置导致的这些参量的修正值的精度以及电极之间真空静电容计算的精度。在**的条件以及较低频率下，电容测量可具有��(0.1%+0.02pF)的精度，而耗散因子可具月�/span>��(2%+0.00005)的精度。在较高频率下，当电容达�?/span>��(0.5%+0.1pF)，耗散因子达到��(2%+0.0002)时，这些极限值可能增大。配有一个保护电极的电介质样本测量只具有电容误差和电极之间真空静电容计算的误差。受保护电极和保护电极之间间隙太宽导致的误差将通常为几十个百分比，同时修正值可以计算为几个百分比。当平均厚度丹�/span>2mm时，样本厚度测量误差可为几十个百分比，此时假设可以测量至��0.005mm。圆形样本直径可以测量至具有��0.1%的精度，但是输入作为平方值。将这些误差合并，电极之间真空静电容可以测量至具月�/span>��0.5%的精度。与电极之间静电容不同的是，采用测微计电极进行测量的带接触式电极的样本不需要进行修正，假如样本直径足够小于测微计电�?/span>直径的话。当两终端样本以任何其它方式进行测量时，边缘电容计算和接地电容测定将涉及相当大的误差，因为每一种误差都可能丹�/span>2~40%的样本电容。采用目前的这些电容知识，在计算边缘电容时，可能的误差为10%，而在评估接地电容时，其可能的误差丹�/span>25%。因此涉及的总误差范围可为几十分之一皃�/span>1%�?/span>10%或者更大。然而，当没有电极接地时，接地电容误差降�?小（6.1）。采�?/span>测微计电�?/span>＋�/span>0.03阶的耗散因子可以测量精确�?/span>��0.0003的真实值，耋�/span>0.0002阶的耗散因子可以测量精确�?/span>��0.00005的真实值。耗散因子范围通常丹�/span>0.0001�?/span>0.1，但是其也可以超迆�/span>0.1。在10~20MHz的频率下，可以推浊�/span>0.0002阶的耗散因子。从2�?/span>5的电容率值可以测定精确到��2%。该精度受到电极之间真空静电容计算要求测量精度以叉�/span>测微计电极系统误差的限制、�/span>

9.抽样

9.1抽样说明见材料规范、�/span>

10.程序

10.1样本制备

10.1.1概述—–�/span>裁剪或模压试验样本至一个合适的形状和厚度，以能按照材料规范进行测试或者按照要求的测量精度，试验方法，和将执行的测量频率来进行测试。按照被测材料要求的标准方法来测量厚度。如果某一特殊材料没有标准，然后按照试验方泔�/span>D374测量厚度。实际测量点应在材料电极覆盖区域上均匀分布。然后合适的测量电极应用到样本上（第7章）（除非将使用液体置换方法），尺寸和数量选择主要取决于是否将执行三终端或两终端测量，如果执行后者的两终端测量，是否将使用一�?/span>测微计电极系绞�/span>＇�/span>7.3）。样本电极材料选择将取决于应用的便利性和是否样本必须在高温和高相对湿度下进行调节（第7章）�?*通过一个移动显微镜来获得电极尺寸（如果电极不等效，则是指较小的电极），或者通过刻度丹�/span>0.25mm的钢尺和一个允许放大至读数精确�?/span>0.05mm的放大镜来进行测量。在几个点上测量圆形电极的直径，或者矩形电极的尺寸，以获得一个平均值、�/span>

10.1.2测微计电�?/span>—–�span>样本面积等于或小于电极面积是可以接受的，但是样本的任何部分应不能延伸越过电极边缘。样本边缘应是光滑的，且垂直于薄板平面，同时也应具有清晰的边界，以使得薄板平面尺寸能够测量精确到0.025mm。厚�?/span>�?.025直到�?mm的厚度值都是可以接受的，这取决于平行板电极系统�?*可用板间距。样本应是扁平的，同时厚度尽可能均匀，且无空隙，外来物质夹杂物，皱纹或任何其它缺陷。已经发现采用一个几个厚度或很多厚度的组合，能更方便和准确得测试极其薄样本。每个样本的平均厚度应尽可能测量精确�?/span>��0.0025mm之内。在一些场合，特别是对于薄膜等材料，但通常不包括多孔材料，�?*通过由已知或测量的材料密度，样本面的面积以及在分析天平上通过精确测量获得的样本（或者组合样本，当在多个厚度薄板上进行测试时）质量来计算得出平均厚度、�/span>

10.1.3液体置换—–�/span>当浸泡介质为一种液体时，如果标准液体电容率在样本电容率的大�?/span>1%之内（见试验方法D1531），样本大于电极是可以接受的。另外，对于7.3.3所示类型的试验池，将通常要求双份样本，尽管可以在这类试验池中每次测试单个样本。在任何场合�?*样本厚度应不小于大约80%的电极间距，当被测材料耗散因子小于大约0.001时，这变得特别重要、�/span>

10.1.4清洗—–�/span>因为已经发现在某些材料场合，当不带电极进行测试时，样本表面上存在的导电污染物可对结果产生无规律的影响，因此需要采用一种合适的溶剂或其它方式（按照材料规范所述）来清洗试验样本，同时允许在试验之前彻底干燥样本（15）。当将在空气中在低频率（60~10000Hz）下进行测试时，清洗变得特别重要，但是如在无线电频率下进行测量时，清洗变得不那么重要。在采用一种液体介质进行试验的场合，样本清洗也将降低污染浸泡介质的趋势。被测材料适用的清洗方法参阄�/span>ASTM标准或其它规定本试验的文件。在清洗之后，只用镊子转移样本，然后储存在单独的信封套中，以防止在试验之前被进一步污染、�/span>

10.2测量—–�/span>将带附着电极的试验样本放入一个合适的测量试验池中，然后采用具有要求灵敏度和精度的方法来测量样本的电容和直流损耗。对于日常工作，�?*精度不作要求时，或当样本终端都不用接地时，则没有必要将固体样本放入一个试验池中、�/span>

102.1警告—–�/span>本试验执行期间，致命电压是一种潜在的危险。所有试验装置及电连接到其上的所有相关设备需进行适当的设计和安装以便能安全运行，这是非常重要的。试验期间个人可能接触的所有导电连接进行牢固接地。在执行任何试验时，提供方式来对试验期间处于高电压的所有零件进行接地，或者对试验期间获得一个感应电荷而具有电位的所有零件进行接地，或者对甚至在电压源断开之后还保持带电荷而具有电位的所有零件进行接地。认真指导所有操作者，以使得其能采用正确的程序来安全执行试验。当执行高电压试验时，特别是在压缩气体或在油中测试时，在击穿时释放的能量可能足够导致试验箱发生火灾，爆炸，或者破裂。设计试验设备，试验箱和试验样本，以使得这类情况的发生可能性降�?小，同时排除人身伤害的可能性。如果存在火灾风险，则需配置灭火设备、�/span>

�?/span>2：将样本连接到测量电路所用的方法是非常重要的，特别是对于两终端测量。对于平行替代测量，试验方法D150先前推荐的临界间距连接方法可导致0.5pF的负误差。当两终端样本作为一个保护在一个试验池中进行测量时，可产生一个类似的误差。因为目前已知没有方法能用于评估该误差，当必须避免该数值的误差时，必须使用一种替代方法，也就是说，使�?/span>测微计电极，液体浸泡池，或者带受保护导线的三终端样本、�/span>

�?/span>3：为获得电容和耗散因子而执行的测量细节说明以及由于测量电路而执行的任何必要的修正细节说明见商用设备提供的说明书所述。以下章节拟用于提供所需的补充说明、�/span>

10.2.2固定电极—–�/span>精确地调节板间距至一个适合被测样本的值。特别对于低损耗材料，板间距和样本厚度应使得样本将占据不少于大�?/span>80%的电极间隙。对于在空气中的试验，不建议板间距小于大�?/span>0.1mm。当电极间距没有调节到一个合适值时，必须制备具有合适厚度的样本。测量试验池的电容和耗散因子，然后嵌入样本，同时使得样本位于测微计电�?/span>的电极或试验池之间的中心位置。重复测量。为获得**的精度，如果可以使用测量设备，直接测宙�/span>△C咋�/span>△D。记录试验温度、�/span>

10.2.3测微计电�?/span>—–�/span>测微计电极常与那些接触样本或其附着电极的电极一起使用。为执行一次测量，首先将样本夹紧在测微计电极之间，然后平衡或调整测量用网络。接着取出样本，重新设置电极，通过移动测微计电极使得更近地靠在一起，使得电路或桥臂中的总电容重新恢复至其原始值、�/span>

10.2.4液体置换方法—–�/span>当使用单种液体时，充满试验池中，然后测量电容和耗散因子。小心插入样本（或组合样本，如果使用了两个样本池），然后将其置于中心位置。重复测量。为获得**的精度，如果可以使用测量设备，直接测宙�/span>△C咋�/span>△D。从液体中迅速地取出样本，以防止发生膨胀，然后在继续测试另一样本之前重新充满试验池至适当的液位。结果计算公式见�?/span>2给出。试验方泔�/span>D1531详细描述了采用了本方法测量聚乙烯的应用。当受保护试验池为耐震结构时，按照精确温度控制条款，例如试验方泔�/span>D1531中方泔�/span>B的建议，则可通过在两种液体中测量样本来获得更大的精度。本方法也排除了已知样本尺寸的需要。该程序与以前的程序相同，除了使用两种不同电容率的流体之外（12�?3�?8）。使用空气作�?*种流体是很方便的，因为这能避免测量期间清洗样本的必要性。受保护试验池的使用能允许测定所用液体或流体电容率测定。当采用一种或两种流体方法时，可能获得**的精度，此时一种液体的电容�?接近匹配样本的电容率、�/span>

�?/span>4：当采用两种流体方法时，可由任一组读数获得耗散因子（其中采用具有较髗�/span>K_f'的那组数据可获得*精确的耗散因子）、�/span>

10.3电容率，耗散因子和损耗指数的计算—–�span>对于在某一给定频率下测量的样本，所用测量电路将给出电容值，交流损耗值（�?/span>Q表示），耗散因子，或串联或并联电阻。当由观测电容值计算得出电容率时，这些值必须转换为并联电容，如果不是如此来表示，则使用公式5。当使用测微计电�?/span>时，�?/span>3给出的公式可用于计算样本的电容。对于不同的电极系统，表2给出的公式可用于计算电容率和耗散因子。当使用平行替代方法时，耗散因子读数必须乘以总电路电容与样本或试验池电容的比值、�/span>Q和串联或并联电阻也要求由观测值计算得出。电容率为：

K_x'=C_p/C_v＇�/span>11（�/span>

平坦平行板和共轴圆柱的真空电容表达（6.4）见�?/span>1给出。当交流损耗采用串联电阻或并联电阻或电导来表示时，使用公式3咋�/span>4给出的关系式来计算耗散因子（见3.1.2.1）。损耗指数等于耗散因子和电容率的乘积（�?/span>3.4）、�/span>

10.4修正—–�/span>将样本连接到测量电路所用的导线具有电导和电阻，在高频率下，它们�?*测量的电容和耗散因子。当测量中已包括额外电容时，例如边缘电容和接地电容，这些电容在两终端测量时可产生电位，此时观测并联电容将增大，同时观测耗散因子将减小。这些影响的修正值在附录X1和表1中给出、�/span>

11.报告

11.1报告以下信息９�/span>

11.1.1描述被测试的材料，也就是指名称，等级，颜色，制造商和其它相关数据，

11.1.2试验样本形状和尺寸，

11.1.3电极和测量池的类型和尺寸＋�/span>

11.1.4样本调节，和试验条件＋�/span>

11.1.5测量方法和测量电路，

11.1.6施加电压，有效电压梯度和频率＋�/span>

11.1.7并联电容值，耗散因子值或功率因子值，电容率值，损耗指数值以及评估的精度值、�/span>

12.精度和偏�?/span>

12.1精度—–�/span>本规范提出的任一种试验方法的精度相关说明都不可能制定，因为精度受到被测材料和测量所用装置选择的影响。对于特定材料，鼓励这些试验方法用户探寻适用于特定材料的标准精度说明（也可见�?/span>8章）、�/span>

12.2偏差—–�/span>任一种或所有这些试验方法未能制定偏差相关的说明、�/span>

13.关键孖�/span>

13.1直流损耗；电容；并联，串联，边缘现象，杂散；电导；接触式电极；电介质；介电常数；耗散因子；电绝缘材料；电极；液体置换；频率；边缘现象电容；受保护电极：�/span>Hz；损耗角；损耗因子；损耗正切值；非接触式电极；电容率；相位角；缺相角；功率因子；Q；品质因子；电抗；并联，串联；相对电容率；电阻；平行，串联；tan(��)；厚�?/span>

�?/span>3电容计算–�/span>测微计电�?/span>

并联电容	符号定义
C_p=C'-C_r+C_vr	C'=在电极重置间距处皃�/span>测微计电�?/span>的校准电容， C_v=由表2计算得出的，�?/span>测微计电�?/span>之间被样本占据区域的真空电容＋�/span> C_r=在间跜�/span>r处的测微计电�?/span>的校准电容， r=样本和附着电极的厚度、�/span>
样本真实厚度和面积必须用于计算电容率。当样本具有与电极相同的直径，通过使用以下程序和公式，可以避免边缘真空电容的双重计算，计算只具有小误差（由于在电极边缘的边缘现象导致的误差，值为0.2~0.5%）、�/span>
C_p=C'-C_v+C_vt	C_v=在间跜�/span>t处的测微计电�?/span>的校准电容， C_vt=在样本区域的真空电容＋�/span> t=样本厚度、�/span>

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性价毓�/p>

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